Il diodo è un componente non lineare.
Il diodo è il più semplice dei componenti a semiconduttore; presenta due terminali chiamati anodo e catodo e conduce corrente solo se polarizzato direttamente, cioè quando si applica una tensione positiva tra anodo e catodo. Quando il diodo è polarizzato inversamente può entrare in conduzione se si supera la tensione di rottura ma questo comportamento in genere è da evitare.
Il diodo ideale (figura 1 e figura 2) è caratterizzato da:
Il diodo reale (figura 3) si discosta da questo modello perché:
A seconda dei casi il comportamento del diodo reale può essere approssimato con uno dei due modelli di figura 4:
I modelli visti finora sono lineari a tratti e permettono di applicare allo studio dei diodi i metodi delle reti lineari appresi nel corso di terza. Questo consente di trovare delle soluzioni analitiche invece che ricorrere alle soluzioni grafiche tipiche dei componenti non lineari.
Osserviamo che la figura 5 è interessante perché evidenzia:
Una delle applicazioni più importanti del diodo è quella dei circuiti raddrizzatori che si occupano di convertire un segnale bidirezionale in uno unidirezionale (vedi sezione 1C del libro di terza per le definizioni sui segnali). Questi circuiti sono impiegati negli alimentatori dove la tensione di rete alternata viene abbassata, raddrizzata e infine livellata per ottenere una tensione continua.
Un semplice diodo inserito tra il generatore e il carico è in grado di convertire una tensione alternata sinusoidale in una unidirezionale (pulsante) dove è presenta solo la semionda positiva. La figura 6 mostra il circuito e la caratteristica di trasferimento del circuito raddrizzatore.
Il comportamento del circuito reale è messo in evidenza dalla figura 7 dove:
Il valore medio e quello efficace della tensione raddrizzata si calcolano così (vedi sez. C1 del libro di terza):
`V_(om) = V_(oP) /pi`
`V_(oeff) = V_(oP)/2`
La tensione raddrizzata, pur presentando una componente continua, varia sensibilmente nel tempo e non è adatta ad alimentare carichi che richiedono una tensione continua. Immaginando di scomporre la tensione in una componente continua sovrapposta ad una alternata si può quantificare l'ondulazione della tensione raddrizzata con il fattore di ripple (o di ondulazione) definito così:
`r=V_(oaceff)/V_(om)`
dove Voaceff è il valore efficace della sola componente alternata della tensione. Un buon raddrizzatore deve avere un basso fattore di ripple; nel caso del raddrizzatore a semionda r vale 1,21 (121% in forma percentuale).
Il raddrizzatore più utilizzato è quello a onda intera, in particolare quello a ponte di Graetz mostrato in figura 8a. Il ponte, che contiene quattro diodi che conducono a coppie alternativamente, produce in uscita la tensione di figura 8c. Il valore medio e quello efficace della tensione raddrizzata valgono:
`V_(om) = (2 V_(oP)) /pi`
`V_(oeff) = V_(oP)/sqrt(2)`
dove la tensione di picco VoP corrisponde a quella di ingresso diminuita della cdt sui due diodi (2VD). E' facile constatare che il raddrizzatore a onda intera è migliore di quello a semionda, infatti:
Inoltre il ponte è facile da utilizzare perché disponibile in forma integrata.
In ambito industriale, quando è richiesta una potenza elevata, è presente un alimentazione trifase; in questi casi è possibile utilizzare un raddrizzatore trifase. La figura 9a mostra il circuito di un raddrizzatore trifase a semionda. Sono presenti tre diodi che conducono alternativamente quando la fase a cui sono collegati presenta un valore di tensione superiore alle altre due (figura 9b). La tensione raddrizzata, rappresentata in figura 9c, coincide in ogni momento con la tensione più elevata delle tre tensioni stellate e presenta caratteristiche migliori rispetto al caso monofase, infatti:
`V_(om) = (3 sqrt(3))/(2 pi) V_(oP)`
`r=17,7%`
Con i raddrizzatori trifase a ponte (a onda intera) è possibile ottenere risultati ancora migliori. La figura 10a mostra il circuito e la figura 10d mostra l'andamento della tensione raddrizzata, che coincide in ogni momento con la tensione più elevata tra quelle concatenate considerate positive e negative. In quest'ultimo caso il valore medio della tensione raddrizzata e il fattore di ripple valgono:
`V_(om) = (3 sqrt(3))/pi V_(oP)` (dove con VoP si intende il valore di picco della tensione stellata)
`r=4,04%`
Fin qui si è fatta l'ipotesi che il carico sia puramente resistivo; nella pratica è frequente il caso in cui il carico presenta anche una componente induttiva, come nel caso degli elettromagneti o dei motori in continua. Questo tipo di carichi peggiora le prestazioni del raddrizzatore perché a causa dello sfasamento introdotto dall'induttanza - e quindi del ritardo della corrente rispetto alla tensione - il diodo continua a condurre anche con tensioni in ingresso negative. Questo determina una diminuzione del valore medio della tensione raddrizzata (vedi figura 12a). Il problema può essere risolto inserendo un diodo di libera circolazione in antiparallelo al carico che entra in conduzione quando la tensione di uscita è negativa annullandola.
Il caso dei motori in continua è leggermente più complesso perché oltre alla componente RL è presente una tensione E proporzionale alla velocità di rotazione del motore. La situazione, descritta nella figura 14, è simile alla precedente e il problema della diminuzione del valore medio della tensione raddrizzata può essere risolto allo stesso modo.
Negli alimentatori la tensione continua viene ottenuta livellando la tensione raddrizzata con un filtro capacitivo. La soluzione più semplice è quella di mettere un condensatore in parallelo al carico, come mostrato nelle figure 16 e 17.
Senza il carico RL il circuito si comporta come un rivelatore di picco: il condensatore si carica al valore massimo della tensione vi e non potendo scaricarsi a causa del diodo, mantiene ai suoi capi il valore di picco della tensione di ingresso. In presenza del carico il condensatore si scarica su RL con costante di tempo τ=RLC. Scegliendo opportunamente i valori di RL e C è possibile ottenere una scarica molto lenta e di conseguenza ridurre notevolmente l'ondulazione della tensione come mostrato in figura 16 e 17.
Osserviamo che:
Approssimando la vo a un'onda triangolare si possono esprimere l'ondulazione Δv0, la componente continua (valore medio) in uscita VCC e il fattore di ripple del raddrizzatore a semionda e a onda intera 3):
| semionda | onda intera | |
|---|---|---|
| ondulazione | `Deltav_o = I_o/(fC)` | `Deltav_o = I_o/(2fC)` |
| componente continua | `V_(\C\C)=V_(oP)-I_o/(2fC)` | `V_(\C\C)=V_(oP)-I_o/(4fC)` |
| fattore di ripple | `r=1/(2sqrt(3)fCR_L` | `r=1/(4sqrt(3)fCR_L` |
Osserviamo che:
Considerando anche che con valori sufficientemente elevati di C la scarica è quasi lineare 4) e la corrente al carico continua, sembrerebbe opportuno scegliere un valore molto grande per la capacità. Questo non è possibile perché bisogna tener conto di ciò che avviene durante la carica, in particolare che:
In conclusione un valore di capacità elevata diminuisce l'ondulazione della tensione in uscita ma provoca la circolazione di correnti impulsive che devono essere sopportate dai diodi durante la carica. Per non sovradimensionare i diodi di solito si fa una scelta di compromesso scegliendo un fattore di ripple r=5÷15%.
Per dimensionare i diodi si considerano:
e i corrispondenti parametri nei datasheet, cioè:
Il trasformatore si dimensiona calcolando il valore efficace della tensione al secondario e la potenza apparente dopo aver ricavato il valore efficace della corrente al secondario con una formula pratica. Nel caso del raddrizzatore a ponte:
`V_(ieff)=V_(iP)/(sqrt(2))` ; `I_(ieff)=1,8I_o` ; `S=V_(ieff)I_(ieff)`
I diodi zener sono costruiti per funzionare in polarizzazione inversa nella zona di breakdown. Presentando un valore noto e stabile della della tensione di rottura sono usati per produrre tensioni di riferimento (ad esempio per per stabilizzare la tensione di un alimentatore).
I diodi zener si comportano come normali diodi ma:
Il circuito di figura 20 è l'esempio più semplice di stabilizzatore lineare; se la tensione VI supera la tensione di zener il diodo entra in conduzione imponendo una tensione costante al carico pari a VZ. La resistenza R serve a limitare la corrente nello zener e va opportunamente dimensionata. La stabilizzazione consiste nel fatto che:
Per un corretto funzionamento del circuito occorre verificare:
Per verificare la prima condizione occorre dimensionare la resistenza R in modo che il diodo conduca anche nel caso peggiore, cioè quando la tensione in ingresso è minima e la corrente richiesta dal carico massima, imponendo:
`R<(V_(Imin)-V_Z)/(I_(Zmin)+I_(LMAX))`
Per verificare la seconda condizione occorre valutare la corrente massima sul diodo e sulla resistenza nel caso peggiore, cioè quando la tensione in ingresso è massima e la corrente richiesta dal carico minima:
`I_(RMAX)=(V_(IMAX)-V_Z)/R`
`I_(ZMAX)=I_(RMAX)-I_(Lmin)`
e calcolare le rispettive potenze:
`P_(RMAX)=RI_(RMAX)^2`
`P_(ZMAX)=V_Z I_(ZMAX)`
Fin qui abbiamo fatto l'ipotesi che la tensione di zener sia costante; in realtà la VZ cambia con IZ perché la caratteristica del diodo nella zona di breakdown non è perfettamente verticale e l'effetto stabilizzante può essere considerato accettabile solo nei per piccole variazioni di IZ. E' possibile valutare la variazione di VZ conoscendo la resistenza differenziale rZ:
`Delta V_Z=Delta I_Z r_Z`
I diodi LED (Light Emmiting Diode) emettono luce in conduzione diretta. Rispetto ad altri sistemi di illuminazione presentano questi vantaggi:
Le caratteristiche sono simili a quelle dei diodi raddrizzatori ma presentano una cdt maggiore (1,5÷2 Volt nei LED rossi, verdi e gialli e 2÷4 Volt in quelli blu) e una tensione di rottura molto bassa (2÷5 Volt). I diodi IRED (InfraRed Emitting Diode) emettono luce all'infrarosso e sono utilizzati come elementi trasmettitori (ad esempio nei telecomandi).
I fotodiodi sono utilizzati come rivelatori ottici (trasduttori) e sono caratterizzati da un aumento della conducibilità in polarizzazione inversa se investiti da una radiazione luminosa.
I diodi varicap sono utilizzati nei circuiti in alta frequenza (ad esempio nei sintonizzatori) e si comportano come condensatori a capacità variabile. I valori di capacità che si possono ottenere sono molto piccoli e si ottengono variando la tensione di polarizzazione inversa sulla giunzione PN del diodo.
I diodi Schottky sono usati negli integrati e nelle applicazioni in commutazione; presentano caratteristiche simili ai normali diodo al silicio ma un valore della tensione di soglia più basso (circa 0,3 Volt) e alta velocità di commutazione.
I materiali semiconduttori presentano caratteristiche intermedie rispetto a conduttori ed isolanti. I più utlizzati sono il silicio e il germanio; entrambi presentano una struttura cristallina dove in ogni atomo quattro elettroni di valenza formano un legame covalente con quattro atomi confinanti.
I semiconduttori puri hanno una conducibilità intrinseca piuttosto bassa dovuta alla presenza di due portatori di carica presenti in ugual numero:
Le lacune non sono particelle (come i protoni) ma possono dar luogo a un tipo di conduzione dove a spostarsi è la carica positiva, intesa come mancanza di un elettrone:
Il drogaggio consente di aumentare la conducibilità dei semiconduttori inserendo piccole quantità di elementi pentavalenti o trivalenti6); nel primo caso si parla di drogaggio tipo N perché vengono aggiunti elettroni (cariche negative), nel secondo di drogaggio tipo P perché si introducono delle lacune (cariche positive).
La conduciblità dovuta al drogaggio di un semiconduttore è chiamata estrinseca. Le cariche aggiunte tramite il drogaggio vengono dette maggioritarie distinte da quelle minoritarie presenti anche nei semiconduttori puri.
In un semiconduttore possono coesistere due tipi di corrente:
La giunzione PN è la zona dove vengono a contatto due parti di semiconduttore sottoposte a drogaggio di tipo P e N. Nella giunzione si crea una zona di svuotamento priva di cariche libere perché la non omogenea distribuzione di cariche dà luogo alla diffusione e ricombinazione delle cariche maggioritarie nei pressi della giunzione (elettroni da N a P e lacune da P a N) con la conseguente formazione di un campo elettrico dovuto agli ioni positivi e negativi restanti (vedi figura 26). Il campo elettrico si comporta da barriera di potenziale, impedendo la diffusione di ulteriori cariche maggioritarie, ma favorisce lo spostamento di cariche minoritarie in verso opposto.
Polarizzando direttamente la giunzione si favorisce la conduzione delle cariche maggioritarie; se la tensione tra P e N supera la barriera di potenziale (tensione di soglia) la corrente assume valori non trascurabili.
Polarizzando inversamente la giunzione si favorisce la corrente di deriva delle cariche minoritarie che, data la loro concentrazione, assume valori trascurabili (corrente di fuga).
La conduzione in polarizzazione inversa è dovuta a due fenomeni:
Si veda su aula digitale l'unità integrativa 11B.
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